電信方程式

伝送線路などの分布定数回路において、位置x、時刻t における電圧をV(x, t )、電流をI(x, t )とすると以下を満たす。

${\displaystyle C{\frac {\partial V}{\partial t}}+GV+{\frac {\partial I}{\partial x}}=0}$

${\displaystyle L{\frac {\partial I}{\partial t}}+RI+{\frac {\partial V}{\partial x}}=0}$

ここで、L は伝送線路のインダクタンス、R は伝送線路の抵抗、C は伝送線路の容量、G は伝送線路の漏洩コンダクタンスである。狭義の意味では、電信方程式は分布定数回路における、この連立微分方程式そのものを指すことが多い。

上式から互いの変数を消去すれば、

${\displaystyle LC{\frac {\partial ^{2}V}{\partial t^{2}}}+(LG+RC){\frac {\partial V}{\partial t}}-{\frac {\partial ^{2}V}{\partial x^{2}}}+RGV=0}$

${\displaystyle LC{\frac {\partial ^{2}I}{\partial t^{2}}}+(LG+RC){\frac {\partial I}{\partial t}}-{\frac {\partial ^{2}I}{\partial x^{2}}}+RGI=0}$

を得る。

電気伝導率σ、誘電率ε、透磁率μの導体中において、電場E(x,t )と磁場H(x,t )は、次の形の電信方程式を満たす。

${\displaystyle \mu \varepsilon {\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}\mathbf {E} +\mu \sigma {\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}=0}$

${\displaystyle \mu \varepsilon {\frac {\partial ^{2}\mathbf {H} }{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}\mathbf {H} +\mu \sigma {\frac {\partial \mathbf {H} }{\partial t}}=0}$

減衰ある弦の振動において、位置x と時刻t における弦の変位をu (x, t )とすると、u (x, t )は

${\displaystyle \rho {\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}-T{\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}+\rho \kappa {\frac {\partial u}{\partial t}}=0\,}$

で与えられる電信方程式を満たす。ここで、T は張力、ρは弦の線密度、κは減衰の効果を表す比例係数である。

場の量子論において、クライン-ゴルドン場φ(x,t )の満たすクライン-ゴルドン方程式は、電信方程式と等価である以下の形で与えられる。

${\displaystyle \left[{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}+{\biggl (}{\frac {mc}{\hbar }}{\biggr )}^{2}\right]\phi (\mathbf {x} ,t)=0}$

ここでc は光速度、m はクライン-ゴルドン場の粒子の質量である。

• R. Courant, D. Hilbert, Methoden Der Mathematischen Physik , R. クーラン, D. ヒルベルト（著）、丸山滋弥、斎藤利弥（翻訳）『数理物理学の方法』東京図書

• 分布定数回路
  • 伝送線路
• 波動方程式