Ecuación de Morison

La ecuación de Morison es la suma de dos componentes de fuerza: una fuerza de inercia en fase con la aceleración local del flujo y una fuerza de arrastre proporcional al cuadrado (con signo) de la velocidad de flujo instantáneo. La fuerza de inercia es la forma funcional como se encuentra en la teoría de flujo potencial, mientras que la fuerza de arrastre tiene la forma para un cuerpo situado en un flujo constante. En el enfoque heurístico de Morison, O'Brien, Johnson y Schaaf estos dos componentes de la fuerza, la inercia y la fricción, se añaden simplemente para describir la fuerza en un flujo oscilatorio.

La ecuación de Morison contiene dos coeficientes empíricos hidrodinámicos, un coeficiente de inercia y un coeficiente de arrastre, que se determina a partir de datos experimentales. Como se muestra por análisis dimensional y en los experimentos de Sarpkaya, estos coeficientes dependen en general del número de Keulegan-Carpenter, número de Reynolds y la rugosidad de la superficie.^[4][5]

Las descripciones dadas a continuación de la ecuación de Morison son para condiciones unidireccionales, así como el movimiento del cuerpo.

En un flujo oscilatorio con la velocidad de flujo ${\displaystyle u(t)}$,, la ecuación de Morison da la fuerza paralela en línea a la dirección de flujo:^[6]

${\displaystyle F\ =\underbrace {\rho \ C_{m}\ V\ {\dot {u}}} _{F_{I}}+\underbrace {{\frac {1}{2}}\ \rho \ C_{d}\ A\ u\ |u|} _{F_{D}},}$

Símbolo	Nombre	Unidad	Fórmula
${\displaystyle F(t)}$	Fuerza total de la línea del objeto	N
${\displaystyle F_{I}}$	Fuerza de inercia	N	${\displaystyle F_{I}=\rho \,C_{m}\,V\,{\dot {u}}}$
	Fuerza de Froude–Krylov	N	${\displaystyle \rho \ V\ {\dot {u}}}$
	Fuerza de masa hidrodinámica	N	${\displaystyle \rho \ C_{a}\ V\ {\dot {u}}}$
${\displaystyle F_{D}}$	Fuerza de arrastre	N	${\displaystyle F_{D}\ =\ {\scriptstyle {\frac {1}{2}}}\ \rho \ C_{d}\ A\ u\ |u|}$
${\displaystyle C_{m}}$	Coeficiente de inercia		${\displaystyle C_{m}=1+C_{a}}$
${\displaystyle C_{a}}$	Coeficiente de masa añadida
${\displaystyle u}$	Velocidad del flujo	m / s
${\displaystyle {\dot {u}}}$	Aceleración del flujo (derivada temporal de la velocidad de flujo)	m / s2	${\displaystyle {\dot {u}}\equiv {\text{d}}u/{\text{d}}t}$
${\displaystyle A}$	Área de referencia, por ejemplo, el área de sección transversal del cuerpo perpendicular a la dirección del flujo	m2
${\displaystyle V}$	Volumen del cuerpo	m3

Por ejemplo, para un cilindro circular de diámetro D en un flujo oscilatorio, la superficie de referencia por unidad de longitud del cilindro es ${\displaystyle A=D}$ y el volumen del cilindro por unidad de longitud del cilindro es ${\displaystyle V={\scriptstyle {\frac {1}{4}}}\pi {D^{2}}}$. Como resultado de ello, ${\displaystyle F(t)}$ es la fuerza total por unidad de longitud del cilindro:

${\displaystyle F\,=\,C_{m}\,\rho \,{\frac {\pi }{4}}D^{2}\,{\dot {u}}\,+\,C_{d}\,{\frac {1}{2}}\,\rho \,D\,u\,|u|.}$

Además de la fuerza de línea, hay también fuerzas oscilatorias de elevación perpendiculares a la dirección de flujo, debido a la formación de remolinos. Estos no están cubiertos por la ecuación de Morison, que es solo para las fuerzas en línea.

• Morison, J. R.; O'Brien, M. P.; Johnson, J. W.; Schaaf, S. A. (1950), «The force exerted by surface waves on piles», Petroleum Transactions (American Institute of Mining Engineers) 189: 149-154 .
• Sarpkaya, T.; Isaacson, M. (1981), Mechanics of wave forces on offshore structures, New York: Van Nostrand Reinhold, ISBN 0-442-25402-4 .
• Sumer, B. M.; Fredsøe, J. (2006), Hydrodynamics around cylindrical structures, Advanced Series on Ocean Engineering 26 (revised edición), World Scientific, ISBN 981-270-039-0 ., 530 páginas