Circuit équivalent de Mason

Le circuit équivalent de Mason est utilisé dans la simulation de transducteurs piézoélectriques. Il doit son nom à Warren P. Mason, des Laboratoires Bell, qui l'a publié dans les années 1940^[1]. L'autre schéma utilisé est le circuit équivalent de KLM. Dans l'un et l'autre, le fonctionnement mécanique du transducteur est simplifié à une seule dimension. Le modèle, utilisant l'Analogie électro-mécanique, décrit le comportement d'une couche piézoélectrique utilisée dans son mode épaisseur (c'est-à-dire que le vecteur de polarisation et le champ électrique sont orientés selon sa petit dimension) sous la forme d'un circuit présentant trois ports : un port électrique, deux ports mécaniques correspondant aux grandeurs mécaniques (force et vitesses) sur les deux faces.

Le schéma prend la forme suivante. Les notations ne sont uniformes selon les auteurs, on utilise ici celles de Sheritt en 1999^[2] :

Les termes utilisés dans le schéma sont les suivants :

la capacité : $C_{0}={\frac {A\varepsilon _{r33}^{S}\varepsilon _{0}}{t}}$ ;
l'impédance mécanique : $Z_{0}=A{\sqrt {\rho C_{33}^{D}}}$
la conversion électromécanique, représentée comme un transformateur, a un coefficient de conversion : $N=C_{0}h_{33}$ ;
le nombre d'onde $\Gamma =\omega {\sqrt {\frac {\rho }{C_{33}^{D}}}}$ , avec $\omega$ la fréquence angulaire ;
$Z_{T}=iZ_{0}tan({\frac {\Gamma t}{2}})$ ;
$Z_{S}=-iZ_{0}{\frac {1}{sin(\Gamma t)}}$ ;

Le tout pour une couche piézoélectrique de surface $A$ et d'épaisseur $t$ .

Ces définitions font appel aux propriétés piézoélectriques du matériau considéré :

la masse volumique du matériau : $\rho$ (en kg m⁻³) ;
la rigidité du matériau dans l'axe 3 : $C_{33}^{D}$ (en N m⁻²) ;
la permittivité relative à déformation constante : $\varepsilon _{r33}^{S}$ (adimensionnelle) ;
la constante piézoélectrique : $h_{33}$ (en V/m).

Par convention, l'axe 3 est la direction de polarisation du matériau. Notons qu'en l'absence de pertes, $Z_{T}$ et $Z_{S}$ divergent pour $\Gamma t=\pi$ , c'est-à-dire lors de la résonance en $^{\lambda }/_{2}$ .

Terminaison des ports mécaniques

Les terminaisons à gauche et à droite du schéma ci-dessus représentent, par le biais de l'analogie électro-mécanique, la situation sur les deux faces du matériau piézoélectrique. Ainsi, des couches situées sur une face ou l'autre vont être représentées par des guides d'ondes mécaniques. Un milieu semi-infini est représenté en terminant le port correspondant par une impédance acoustique $Z_{end}=A\rho c_{0}$ .

Si l'une des face est dans le vide (c'est-à-dire que l'impédance acoustique du milieu est négligeable), le port correspondance est fermé par un court-circuit : un court-circuit impose en effet une tension nulle, donc, dans le cas de l'analogie électromécanique, une contrainte nulle.

Ainsi on peut calculer l'impédance électrique de la plaque piézoélectrique seule (deux faces libres) : $Z_{free}=({\frac {1}{jC_{0}\omega }})\parallel {\Big (}{\frac {-1}{jC_{0}\omega }}+{\frac {Z_{S}+{\frac {Z_{T}}{2}}}{N^{2}}}{\Big )}$ ,

où le symbole $\parallel$ dénote l'assemblage en parallèle de deux impédances, c'est-à-dire $Z_{1}\parallel Z_{2}={\frac {Z_{1}Z_{2}}{Z_{1}+Z_{2}}}$ .

Après remplacement des termes par leurs expressions respective et simplification, on obtient : $Z_{free}=({\frac {t}{i\omega A\varepsilon _{33}^{S}}}){\Biggl (}1-{\frac {k_{t}^{2}tan{\bigl (}{\frac {t\omega }{2}}{\sqrt {\frac {\rho }{C_{33}^{D}}}}{\bigr )}}{{\bigl (}{\frac {t\omega }{2}}{\sqrt {\frac {\rho }{C_{33}^{D}}}}{\bigr )}}}{\Biggr )}$ .

Cette expression est notamment utile pour déterminer les propriétés piézoélectriques du matériau par problème inverse, l'impédance électrique étant facile à mesurer expérimentalement^[3].

Circuit équivalent de Mason

Terminaison des ports mécaniques

Utilisation et limites

Références

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