Polynôme de Neumann

Pour développer une fonction f sous la forme^[4]

${\displaystyle f(z)=\sum _{n=0}a_{n}J_{\alpha +n}(z)\,}$

pour ${\displaystyle |z|<c}$, on calcule

${\displaystyle a_{n}={\frac {1}{2\pi \mathrm {i} }}\oint _{|z|=c'}{\frac {\Gamma (\alpha +1)}{\left({\frac {z}{2}}\right)^{\alpha }}}f(z)O_{n}^{(\alpha )}(z)\,\mathrm {d} z,}$

où ${\displaystyle c'<c}$ et c est la distance entre la singularité la plus proche de ${\displaystyle z^{-\alpha }f(z)}$ et ${\displaystyle z=0}$.

Summarize Timeline Top Qs Fact Check

Un exemple est le prolongement

${\displaystyle \left({\frac {1}{2}}z\right)^{s}=\Gamma (s)\cdot \sum _{k=0}(-1)^{k}J_{s+2k}(z)(s+2k){-s \choose k},}$

ou la formule de Sonine (en) plus générale^[5]

${\displaystyle {\mathrm {e} }^{\mathrm {i} \gamma z}=\Gamma (s)\cdot \sum _{k=0}{\mathrm {i} }^{k}C_{k}^{(s)}(\gamma )(s+k){\frac {J_{s+k}(z)}{\left({\frac {z}{2}}\right)^{s}}}.}$

où ${\displaystyle C_{k}^{(s)}}$ est le polynôme de Gegenbauer. Alors,^{[réf. nécessaire][Interprétation personnelle ?]}

${\displaystyle {\frac {\left({\frac {z}{2}}\right)^{2k}}{(2k-1)!}}J_{s}(z)=\sum _{i=k}(-1)^{i-k}{i+k-1 \choose 2k-1}{i+k+s-1 \choose 2k-1}(s+2i)J_{s+2i}(z),}$

${\displaystyle \sum _{n=0}t^{n}J_{s+n}(z)={\frac {{\mathrm {e} }^{\frac {tz}{2}}}{t^{s}}}\sum _{j=0}{\frac {\left(-{\frac {z}{2t}}\right)^{j}}{j!}}{\frac {\gamma \left(j+s,{\frac {tz}{2}}\right)}{\,\Gamma (j+s)}}=\int _{0}^{\infty }{\mathrm {e} }^{-{\frac {zx^{2}}{2t}}}{\frac {zx}{t}}{\frac {J_{s}(z{\sqrt {1-x^{2}}})}{{\sqrt {1-x^{2}}}^{s}}}\,\mathrm {d} x,}$

la fonction hypergéométrique confluente

${\displaystyle M(a,s,z)=\Gamma (s)\sum _{k=0}^{\infty }\left(-{\frac {1}{t}}\right)^{k}L_{k}^{(-a-k)}(t){\frac {J_{s+k-1}\left(2{\sqrt {tz}}\right)}{({\sqrt {tz}})^{s-k-1}}},}$

et en particulier

${\displaystyle {\frac {J_{s}(2z)}{z^{s}}}={\frac {4^{s}\Gamma \left(s+{\frac {1}{2}}\right)}{\sqrt {\pi }}}{\mathrm {e} }^{2\mathrm {i} z}\sum _{k=0}L_{k}^{(-s-1/2-k)}\left({\frac {\mathrm {i} t}{4}}\right)(4\mathrm {i} z)^{k}{\frac {J_{2s+k}\left(2{\sqrt {tz}}\right)}{{\sqrt {tz}}^{2s+k}}},}$

la formule de décalage d'indice

${\displaystyle \Gamma (\nu -\mu )J_{\nu }(z)=\Gamma (\mu +1)\sum _{n=0}{\frac {\Gamma (\nu -\mu +n)}{n!\Gamma (\nu +n+1)}}\left({\frac {z}{2}}\right)^{\nu -\mu +n}J_{\mu +n}(z),}$

le développement de Taylor (formule d'addition)

${\displaystyle {\frac {J_{s}\left({\sqrt {z^{2}-2uz}}\right)}{\left({\sqrt {z^{2}-2uz}}\right)^{\pm s}}}=\sum _{k=0}{\frac {(\pm u)^{k}}{k!}}{\frac {J_{s\pm k}(z)}{z^{\pm s}}},}$

(cf. ^{[6][Pas dans la source]}) et le développement de l'intégrale de la fonction de Bessel,

${\displaystyle \int J_{s}(z)\mathrm {d} z=2\sum _{k=0}^{+\infty }J_{s+2k+1}(z),}$

sont du même type.