Rayonnement de transition
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Le rayonnement de transition est une forme de rayonnement électromagnétique émise quand une particule chargée passe à travers un milieu non homogène, par exemple la frontière entre deux milieux. Ceci est en contraste avec l'effet Vavilov-Tcherenkov qui a lieu quand une particule chargée traverse un milieu diélectrique homogène à une vitesse supérieure à la vitesse de phase du rayonnement électromagnétique dans ce milieu.
Le rayonnement de transition a été démontré théoriquement par Ginzburg et Frank en 1945. Ils ont montré l'existence du rayonnement de transition quand une particule chargée traverse perpendiculairement une frontière entre deux différents milieux homogènes. La fréquence du rayonnement émis dans le sens opposé à la direction de la particule est principalement dans la lumière visible. L'intensité (en) du rayonnement est proportionnelle de manière logarithmique au facteur de Lorentz de cette particule. Cela fournit une nouvelle manière de calculer le facteur de Lorentz des particules relativistes. Mais l'énergie du rayonnement est très faible, ce qui rend sa mesure difficile[1].
En 1959, Garibian (en) a montré théoriquement que la perte d'énergie d'une particule ultra-relativiste, quand elle émet un rayonnement de transition alors qu'elle traverse la frontière entre un milieu et le vide, est directement proportionnel au facteur de Lorentz de la particule. D'autres recherches ont montré que la raison de cette relation est que le rayonnement émis dans la direction du mouvement de la particule comprend également des rayons X.
La découverte théorique des rayons X dans le rayonnement de transition, qui est directement proportionnel au facteur de Lorentz, a rendu possible d'autres utilisation du rayonnement de transition en physique des hautes énergies. Ainsi, depuis 1959 des recherches théoriques et expérimentales intensives sur le rayonnement de transition et sur les rayons X dans le rayonnement de transition en particulier ont eu lieu[2],[3].
