Grisme

On utilise en général les grismes dans le premier ordre de diffraction et avec un faisceau incident perpendiculaire à la face d'entrée du grisme. Dans ces conditions et à une longueur d'onde λ, pour un grisme d'angle au sommet α, d'indice de réfraction n et de largeur de gravure d on a ${\displaystyle k\lambda =(n-1)d\sin {(\alpha )}}$ comme condition pour que les rayons incidents ne soient pas déviés s'ils sont en incidence normale. Comme le premier ordre de diffraction est utilisé :

${\displaystyle \lambda =(n-1)d\sin {(\alpha )}}$^[2].

Il est possible de plus de déduire la dispersion δ du grisme :

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} \delta }{\mathrm {d} \lambda }}={\frac {(n-1)\tan {(\alpha )}}{\lambda }}}$^[2].

La résolution d'un grisme est donc proportionnelle à la tangente de l'angle du sommet du prisme, de la même manière que la résolution d'un réseau est proportionnelle à l'angle du faisceau avec la normale du réseau^[5].

Un grisme est traditionnellement fabriqué en répliquant un réseau de diffraction sur l’hypoténuse d'un prisme à angle droit^[5],[7]. La réplication se fait alors sur une fine couche de résine à partir d'un réseau maître gravé, puis la résine est collée optiquement au verre du prisme. Une autre solution consiste à graver directement la surface du prisme^[2].

La première des techniques permet de produire des séries de grismes identiques, à l'érosion près du réseau original gravé et des défauts de réplication. La deuxième solution n'est pas adaptée à ce genre de production de série^[2].

• Portail de l’optique
• Portail de l’astronomie