Somme de Gauss

En mathématiques, et plus précisément en arithmétique modulaire, une somme de Gauss est un nombre complexe dont la définition utilise les outils de l'analyse harmonique sur un groupe abélien fini sur le corps fini ℤ/pℤ où p désigne un nombre premier impair et ℤ l'ensemble des entiers relatifs.

Elles ont été introduites par le mathématicien Carl Friedrich Gauss dans ses Disquisitiones arithmeticae, parues en 1801.

Elles sont utilisées dans la théorie des polynômes cyclotomiques et possèdent de nombreuses applications.^{[réf. nécessaire]} On peut citer par exemple une démonstration de la loi de réciprocité quadratique.

Dans cet article, p désigne un nombre premier impair, F_p le corps fini ℤ/pℤ et F_p* le groupe multiplicatif de ses éléments non nuls.

Soit ψ un caractère du groupe additif (F_p, +) et χ un caractère du groupe multiplicatif (F_p*, ∙), alors la somme de Gauss associée à χ et ψ est le nombre complexe, ici noté G(χ, ψ) et défini par :
$G(\chi ,\psi )=\sum _{x\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\chi (x)\psi (x).$

En termes de transformée de Fourier, on peut considérer l'application qui à χ associe G(χ⁻¹, ψ) comme la transformée de Fourier du prolongement de χ à F_p par l'égalité χ(0) = 0 et l'application qui à ψ associe G(χ⁻¹, ψ) comme la transformée de Fourier de la restriction de ψ à F_p*.

Propriétés

L'analyse harmonique permet de nombreux calculs sur les sommes de Gauss ; ce paragraphe propose quelques exemples.

Si m est un entier premier à p, alors $G(\chi ,\psi ^{m})={\frac {1}{\chi (m)}}G(\chi ,\psi ).$

Si les deux caractères χ et ψ sont non triviaux — c'est-à-dire non constamment égaux à 1 — alors $G(\chi ,\psi )G(\chi ^{-1},\psi )=\chi (-1)p.$

Démonstrations

Si m est un entier premier à p, alors $G(\chi ,\psi ^{m})={\frac {1}{\chi (m)}}G(\chi ,\psi ).$ En effet, la définition d'une somme de Gauss implique : $G(\chi ,\psi ^{m})=\sum _{k\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\chi (k)\psi (mk).$ Par le changement de variable u = mk, on a donc bien : $G(\chi ,\psi ^{m})=\sum _{u\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\chi (m)^{-1}\chi (u)\psi (u)={\frac {1}{\chi (m)}}G(\chi ,\psi ).$
Si les deux caractères χ et ψ sont non triviaux, alors $G(\chi ,\psi )G(\chi ^{-1},\psi )=\chi (-1)p.$ En effet, la définition d'une somme de Gauss implique : $G(\chi ,\psi )G(\chi ^{-1},\psi )=\sum _{k,l\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\chi (k)\psi (k)\chi (l)^{-1}\psi (l)=\sum _{k,l\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\chi (kl^{-1})\psi (k+l).$ Par le changement de variable u = kl⁻¹, on obtient : $G(\chi ,\psi )G(\chi ^{-1},\psi )=\sum _{u\in F_{p}^{*}}\chi (u)\left(-1+\sum _{l\in \mathbb {F} _{p}}\psi ((u+1)l)\right).$ Or la somme des valeurs du caractère additif l ↦ ψ((u + 1)l) est nulle sauf lorsque ce caractère est trivial, c'est-à-dire lorsque u = –1. On en déduit : $G(\chi ,\psi )G(\chi ^{-1},\psi )=\left(-\sum _{u\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\chi (u)\right)+\chi (-1)p.$ De même, la somme des valeurs du caractère multiplicatif non trivial $χ$ est nulle, ce qui termine la démonstration.

Cette seconde propriété possède le corollaire immédiat suivant :

Si μ(a) désigne le symbole de Legendre (a/p) — égal à 1 si a est un carré dans F_p* et à –1 sinon — alors, pour tout caractère ψ non trivial,
$G(\mu ,\psi )^{2}=\left({\frac {-1}{p}}\right)p.$

Applications

Loi de réciprocité quadratique

Article détaillé : Loi de réciprocité quadratique.

La loi s'exprime de la manière suivante si q est aussi un nombre premier impair, distinct de p :

\left({\frac {p}{q}}\right)\left({\frac {q}{p}}\right)=(-1)^{\frac {(p-1)(q-1)}{4}}.

Démonstration

Soit ψ un caractère additif non trivial de F_p. Notons τ = G(μ, ψ) et ω = ψ(1). L'anneau ℤ[ω] contient τ ; calculons alors de deux façons la classe de τ^q–1 dans l'anneau quotient ℤ[ω]/qℤ[ω]. La formule du binôme de Newton et les diviseurs des coefficients binomiaux montrent que modulo q,

\tau ^{q}\equiv \sum _{x\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\mu (x)^{q}\psi (x)^{q}=\sum _{x\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\mu (x)\psi ^{q}(x)=G(\mu ,\psi ^{q}).

Or la première des deux propriétés des sommes de Gauss montre que

G(\mu ,\psi ^{q})=\mu (q)^{-1}\tau =\left({\frac {q}{p}}\right)\tau

et le corollaire de la seconde, joint aux propriétés du symbole de Legendre, que

\tau ^{q-1}=\left(\tau ^{2}\right)^{\frac {q-1}{2}}=\left((-1)^{\frac {p-1}{2}}p\right)^{\frac {q-1}{2}}=(-1)^{\frac {(p-1)(q-1)}{4}}p^{\frac {q-1}{2}}\equiv (-1)^{\frac {(p-1)(q-1)}{4}}\left({\frac {p}{q}}\right){\pmod {q}}.

On en déduit la congruence :

(-1)^{\frac {(p-1)(q-1)}{4}}\left({\frac {p}{q}}\right)\equiv \left({\frac {q}{p}}\right){\pmod {q}}.

Puisque les deux membres sont égaux à 1 ou –1 et que 2 est inversible mod q, cette congruence est une égalité.

Somme quadratique de Gauss

Article détaillé : somme quadratique de Gauss.

Pour toute racine p-ième de l'unité ω différente de 1, avec p premier
$\left(\sum _{k=0}^{p-1}\omega ^{k^{2}}\right)^{2}=\left({\frac {-1}{p}}\right)p.$

Démonstration

Soient ψ le caractère additif tel que ψ(1) = ω, H le sous-groupe du groupe multiplicatif F_p* composé des résidus quadratiques de F_p*, P₁ la somme des valeurs de ψ sur H et P₂ la somme des valeurs de ψ sur le complémentaire de H dans F_p*. L'application de F_p* dans H qui à tout élément associe son carré est une application surjective telle que toute image admet exactement deux antécédents ; en conséquence :

\sum _{k=0}^{p-1}\omega ^{k^{2}}=1+\sum _{x\in \mathbb {F} _{p}^{*}}\psi (x^{2})=1+2P_{1}.

Or ψ est un caractère non trivial donc — comme dans la démonstration du § « Propriétés » — la somme 1 + P₁ + P₂ de ses valeurs est nulle, ce qui permet de conclure :

\sum _{k=0}^{p-1}\omega ^{k^{2}}=1+2P_{1}=-P_{2}+P_{1}=G(\mu ,\psi ).

Le corollaire du § « Propriétés » termine la démonstration.

Plus généralement, Gauss a démontré en 1801 les égalités suivantes au signe près pour tout entier n > 0 :

\sum _{k=0}^{n-1}\exp \left({\frac {2\pi {\rm {i}}k^{2}}{n}}\right)={\begin{cases}(1+{\rm {i}}){\sqrt {n}}&{\rm {si}}\ n\equiv 0\mod 4\\{\sqrt {n}}&{\rm {si}}\ n\equiv 1\mod 4\\0&{\rm {si}}\ n\equiv 2\mod 4\\{\rm {i}}{\sqrt {n}}&{\rm {si}}\ n\equiv 3\mod 4,\end{cases}}

conjecturant alors que même les signes étaient exacts pour ce choix particulier ω = $exp(2πi/ n)$ , et ce n'est qu'au bout de quatre ans d'efforts incessants qu'il est parvenu à résoudre cette conjecture^[1]^,^[2]^,^[3].

v · m Travaux de Carl Friedrich Gauss
Algèbre	Lemme de Gauss Élimination de Gauss-Jordan Méthode de Gauss-Seidel Somme de Gauss Théorème de d'Alembert-Gauss
Analyse	Algorithme de Gauss-Newton Théorème de Gauss-Lucas Fonction gaussienne Intégrale de Gauss Méthodes de quadrature de Gauss
Théorie des nombres	Opérateur de Gauss-Kuzmin-Wirsing Constante de Gauss Lemme de Gauss Entier de Gauss Loi de réciprocité quadratique
Statistiques	Théorème de Gauss-Markov Fonction de Gauss
Géométrie	Formule de Gauss-Bonnet Équations de Gauss-Codazzi Courbure de Gauss
Physique	Théorème de Gauss gravitationnel Théorème de Gauss en électromagnétisme Faisceau gaussien Système d'unités gaussiennes

Propriétés

Applications

Loi de réciprocité quadratique

Somme quadratique de Gauss

Notes et références

Voir aussi

Bibliographie

Articles connexes

Liens externes

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