R136a1

1960年、南アフリカ共和国のプレトリアにあるラドクリフ天文台で働いていた天文学者のグループが、大マゼラン銀河内の明るい恒星の光度とスペクトル分類の体系的な測定を行った。カタログに掲載された天体の中には、タランチュラ星雲の「中心星」としてRMC 136（通称 R136、ラドクリフ天文台マゼラン雲カタログ番号136番の意）が記載されていた。その後の観測によりR136は、すぐ近くにある大きな恒星が形成されている空間の中心である、HII領域と言われるイオン化された水素から成る巨大な領域の中央にあることが示された^[10]。

1979年、ヨーロッパ南天天文台（ESO）の3.6メートル望遠鏡（3.6 m telescope）を使用した観測によりR136はR136a（英語版）、R136b（英語版）、R136cの3つの天体に分離された^[11]。しかし、このうちのR136aは正確な特徴が不明瞭であったことから、R136aについて激しい議論が交わされた。中心部の明るさは、星団の中心0.5パーセク（1.63光年）の範囲内に高温のO型主系列星が100個も存在しなければならないと推定され、太陽の3,000倍もの質量を持つ恒星が存在するという可能性が最も理にかなった説明であると推測された^[12]。

R136aが星団であることは、1985年にWeigeltとBeierによって初めて立証された。彼らはスペックル干渉法を使用して、R136aは中心から1秒以内の範囲に存在する8個の恒星で構成され、そのうちR136a1が最も明るい恒星であることを示した^[13]。

R136aの性質を観測する最終確認はハッブル宇宙望遠鏡の打ち上げ後に行われた。ハッブルに搭載されている広視野惑星カメラ（WFPC）は、R136aを少なくとも12個の恒星に分解し、R136全体で少なくとも200個以上の高輝度星が含まれていることを示した^[14]。より高度な観測が行えるように改良された広視野惑星カメラ2（WFPC2）により、中心から0.5パーセクの範囲内にある46個の大質量で明るい恒星と、半径4.7パーセク（15.3光年）の範囲内にある3,000個を超える恒星の研究が可能になった^[15]。

夜空ではR136は大マゼラン雲のタランチュラ星雲内に存在する星団NGC 2070の中心にある10等級の恒星として見える^[16]。1979年にR136aをR136の構成部分として検出するには口径3.6 mの望遠鏡が必要であった。R136a1をR136aと分解するには、宇宙望遠鏡または補償光学（AO）、スペックル干渉法による観測が必要となる^[13]。

天候や光害の影響を受けなければ、南緯20度線以南の地域では^[要出典]大マゼラン雲は毎夜一晩中、観測することができる。北半球では北緯17度線以南の地域で観測することができる。北アメリカ（メキシコを除く）、ヨーロッパ、北アフリカ、アジアのほとんどの地域はこれらの領域に含まれず、大マゼラン雲を観測することはできない^[17]。

R136の中心にあるR136aは、少なくとも12個の恒星から成る密集した明るい恒星の集団で^[14]、そのうちR136a1、R136a2、R136a3は最も顕著で、これらは全て非常に明るく重いスペクトル分類WN5h型の恒星に分類される。R136a1は、星団内で2番目に明るい恒星であるR136a2からは5,000 au離れている^[5]。

R136は、地球から約163,000光年離れた位置にある大マゼラン雲内にあり、その南東部に見える「かじき座30番星」とも呼称されるタランチュラ星雲の中心にある。R136自体は、それよりもはるかに大きな散開星団NGC 2070の中心核となっている^[18]。

このような遠方にあるので、R136a1は星間塵によって比較的見えにくくなっている。この星間減光（星間赤化）により、可視光線での明るさは約1.8等級暗くなっているが、近赤外線ではわずか約0.22等級しか減光していない^[5]。

大質量の恒星が伴星を持つ連星系であることはとても普遍的なことだが、周囲に大型の伴星が確認されていないため、R136a1は単独の恒星と見られている。

チャンドラX線観測衛星を用いた観測で、R136から放出されたX線が検出されている。R136aとR136cは共に明確に検出できたが、R136aを分解することはできなかった^[19]。別の研究では、R136a1とR136a2のペアをR136a3から分離することに成功している。この観測では、両者がColliding-wind binaryと呼ばれる、互いの恒星が強い恒星風を放出するタイプの連星系ではないことを示すものと考えられる比較的穏やかなX線が検出された^[20]。

ドップラー効果による急速な視線速度を捉える観測では、R136a1の近くに同程度の質量を持つ伴星の存在が予想されているが、R136a1のスペクトルにはそのような兆候は見られない。軌道傾斜角が大きい伴星や遠方にある伴星、もしくはR136a1と別の恒星が偶然整列していることによる可能性も完全には排除できないが、そうした可能性は低いと考えられている。R136a1と極めて質量が不均一な小型の伴星が存在する余地はあるが、仮に存在しているとしても、R136a1の特性を示すモデリングには影響しないとされている^[5]。

R136a1は高輝度のスペクトル分類WN5h型の恒星で、ヘルツシュプルング・ラッセル図（HR図）では左上の隅に位置する。このスペクトル分類に属する中でも特にスペクトルに広い輝線が含まれるウォルフ・ライエ星に分類される^[1]。ウォルフ・ライエ星のスペクトルには窒素、ヘリウム、炭素、酸素、場合によってはケイ素のスペクトル線が含まれているが、通常、水素のスペクトル線は見られない、もしくは微かなものになる。WN5型星は中性ヘリウムのスペクトル線よりもかなり強く、イオン化された窒素（N III、N IV、N V）からの放射の強さとほぼ等しいイオン化されたヘリウムの放射に基づいて分類されている。スペクトル分類内の「h」は、スペクトルに顕著な水素の放出が見られることを意味し、表面付近の質量の40%を水素が占めていると計算されている^[6]。

分類としてのWN5h型星は、まだ核融合反応により中心部で水素の燃焼が起きている巨大な明るい恒星である。WN5h型星の輝線スペクトルは高密度で強力な恒星風によって生じており、ヘリウムや窒素の濃度が大きいのはCNOサイクルで生成された物質の表面への対流混合に起因している^[21]。

R136a1までの距離を直接求めることはできないが、地球からは大マゼラン雲と同じ約163,000光年離れていると想定されている^[22]。

R136a1は、現在知られている中では最も質量が大きな恒星である^[9][23][24]。

非局所熱力学平衡ブランケット効果（英語版）CMFGENモデル^[25]、およびTLUSTYモデル大気コード^[26]を組み合わせたところ、近赤外線のスペクトル（Kバンド（英語版））から、265太陽質量というR136a1の進化論的質量が導き出されている。このモデルは、WN6h型の連星であるNGC 3603-A1から導出された動的質量に対して検証されたもので、地球から見ると一直線上、もしくは離れたところに予期しない伴星が存在している場合、R136a1とその伴星の質量はそれぞれ150太陽質量となる。予想されるR136a1の特性は、大マゼラン雲で約170万年間輝き続けた後に見られる金属量を持ち、かつ形成初期は急速に自転していた太陽の320倍の質量を持つ場合とよく一致している^[5]。

R136a1が単独の恒星であると想定して、光学スペクトルそして紫外線スペクトルと質量光度関係を持つPoWR（ポツダムウォルフ・ライエ）大気モデル^[27][28]を使用した同様の解析では、太陽の256倍という質量値が得られている^[6]。

BONNSAIモデル^[29]を用いて行われた最近の分析では、観測で得られたパラメーターに進化モデルを一致させることで年齢と質量を割り出しており、これにより形成初期の質量として325+55
−45太陽質量、現在の質量として315+60
−50太陽質量という値が導き出されている^[4]。

R136a1は2,600 ± 150 km/sもの速度に達する強い恒星風によって極端な質量損失（英語版）を受けている。これは光球上にある非常に高温の加速物質（Accelerating material）からの電磁放射が重力よりも強いため、表面から離れていくことで引き起こされている。質量の損失の度合いは、表面重力が小さく、かつ光球内での重元素の量が多い高光度の恒星で最大となる。R136a1は年間5.1×10⁻⁵太陽質量（3.21×10¹⁸ kg/s）という、太陽の10億倍以上のペースで質量を失っていると予想されている^[5]。

R136a1は現在知られている中では最も光度が大きい恒星で、その光度は約8,710,000太陽光度に達し^[23]、太陽が1年かけて放出した量よりも多いエネルギーをわずか4秒で放出している。R136a1が既知の恒星の中で最も質量が大きく、かつ最も光度が大きい恒星であると認識されたのは2010年になってからで、それ以前の推定ではR136a1の光度は1,500,000太陽光度とされていた^[30]。仮に太陽系内においてR136a1を太陽の位置に置くと、地球からは太陽よりも94,000倍明るい、-39等級の明るさで見える。太陽系に最も近い恒星であるプロキシマ・ケンタウリ（約4.2光年、約1.3パーセク）の位置にR136a1がある場合、地球からは満月とほぼ同じ明るさで見える。10パーセク（32.6光年）離れた位置にある時の見かけの明るさを示す絶対等級は-7.9等級で、これは地球から見た金星より3倍明るい。

R136a1は、スペクトル分類O7型の主系列星70個分に相当するタランチュラ星雲全体の約7%の電離束（Ionizing flux）を供給している。そしてR136a2、R136a3、R136cと共にR136全体の43～46%のライマン連続放射（Lyman continuum radiation）を生成している^[5]。

質量の大きい恒星は、表面から外向きに作用する放射圧が恒星の中心方向に作用する重力の強さと等しくなる光度であるエディントン限界（エディントン光度）に近い光度を持つ。エディントン限界に近づくと、恒星は非常に多くのエネルギーを生成するため、外層が宇宙空間に急速に放出されてしまう。これにより、恒星が長期間に渡ってより強い光度で輝くことは事実上、制限されている^[31]。古典的なエディントン限界は、静水圧平衡にないR136a1などの恒星には適用できず、その計算は実際の恒星に対して行うには非常に複雑なものであった。より経験的なHumphreys–Davidson限界は観測された恒星の光度の限界として求められるが^[32][33]、最近のモデルでは大質量の恒星に適用できる、さらに有用で理論的なエディントン限界の計算が行われている^[28]。R136a1は現在、エディントン限界の約70%の光度で輝いている^[5]。

R136a1の表面温度は太陽の10倍近く高い約50,000 K（約49,700 ℃）で、極紫外線（英語版）の放射が最も多い。

R136a1のB-V色指数は0.03で^[2]、これは典型的なF型主系列星に相当する色である。ハッブル宇宙望遠鏡の広視野惑星カメラ2（WFPC2）の336 nmおよび555 nmフィルターを用いて測定されたU-V色指数は-1.28であり、R136a1の表面温度が非常に高いことを示している^[15]。黒体に対するこの様々な色指数の変動は星間減光（星間赤化）に起因している。赤化の度合い（E_B-V）を用いれば、見かけ上明るさが減光している度合い（A_V）を推定することができる。測定では赤化の度合いは0.29 - 0.37と求められており、これに基づいて見かけ上の減光の度合いは約1.80等級、星間減光の影響を考慮しない固有のB-V色指数（B-V₀）は-0.30とされているが、0.1秒離れた位置にある近隣のR136a2の影響でかなりの不確実性がある^[6][5]。

恒星の表面温度は色から概算することができるが、これはあまり正確な方法ではなく、正確な表面温度を導出するには大気モデルへのスペクトルの適合が必要となる。異なる大気モデルを用いて求められたR136a1の表面温度は50,000 - 56,000 Kである^[4]。古いモデルでは表面温度は45,000 Kとされていたため、現在よりも光度が大きく過小評価されていた^[30]。あまりに極端な温度を持つため、放射のピークは波長50 nmであり、放射のほぼ99%が可視光線以外の波長で放射されている（放射補正（英語版）は約-5）。

R136a1の半径は太陽の40倍以上（約29,700,000 km、0.2 au）であり、体積は太陽の80,000倍に相当する。

R136a1には地球や太陽のような明確に定義できる可視的な表面は存在しない。静水圧平衡を満たす恒星の本体は、外部に放出される恒星風に乗って加速される高密度の大気に覆われている。この恒星風内の任意の地点が半径を測定するための「表面」とみなされるため、測定者ごとによって異なる定義の「表面」が大きさの測定に用いられる可能性がある。恒星の温度は通常同じ深さの地点を表面と基準として引用されるため、半径と温度は光度と対応している^[6][5]。

R136a1の大きさは最も半径が大きい恒星よりもはるかに小さく、太陽の数百倍から数千倍の大きさを持つ赤色超巨星と比べると数十倍の差がある。大きな質量に対して半径はそこまで大きくないと言えるが、それでもR136a1の平均密度は太陽の0.5%未満の約5 kg/m³である。これは地球大気の約4倍、もしくは水の密度の1/100未満である。

光球が高密度の恒星風によって隠されており、自転によるドップラー効果の広がりを測定するのに必要な光球のスペクトル線がスペクトル上に存在しないため、R136a1の自転速度を直接測定することはできない。波長2.1 μmのイオン化された窒素（N V）のスペクトル線は恒星風の比較的深い領域で生成され、自転速度の推定に用いることができる。R136a1の半値幅は約15 Åで、これは恒星の自転が低速もしくは自転していないことを示しているが、地球に対して自転軸を向けている場合でもこのような値が得られることがある。一方でR136a2とR136a3は高速で自転しており、現在のR136a1に最も近い進化モデルを適用すると、約175万年後の赤道における自転速度は約200 km/sとなる^[5]。