二原子炭素

C₂は炭素蒸気の構成成分である。ある論文では、炭素蒸気の約28%は二原子炭素であると推定するが^[4]、理論的には、この値は温度と圧力に依存する。

東京大学の宮本、内山らは、アセチレンにトリメチルシリル基と超原子価ヨウ素を結合させ、フッ素アニオンを作用させることにより、初めて常温下でのC₂の合成に成功した^[2][3]。

二原子炭素中の電子は、構造原理に従って原子軌道の間で分配され、エネルギー準位に対応した固有の量子状態を生成する。最低エネルギー準位を持つ状態、すなわち基底状態は一重項状態（¹Σ+
g）であり、エテン-1,2-ジイリデンまたは二炭素(0•) と系統的に命名される。基底状態に比較的近いエネルギーの励起一重項状態や三重項状態が存在し、大気環境下では二炭素の試料に大きな割合を占めている。これらの励起状態のほとんどは光化学的緩和を受けると、電磁スペクトルの赤外領域で発光する。しかし、特に1つの状態が緑色に発光する。それは、エテン-μ,μ-ジイル-μ-イリデンまたは二炭素(2•) と系統的に命名される三重項状態（³Π_g）である。加えて、基底状態からやや離れたエネルギーの励起状態があり、これは中紫外線照射下においてのみ二炭素の試料中で顕著な割合を占める。緩和すると、この励起状態は紫領域で蛍光を発し、青領域で燐光を発する。この状態も、エテン-μ,μ-ジイル-μ-イリデンまたは二炭素(2-) と命名され、一重項状態（¹Π_g）である。

状態	励起 エンタルピー (kJ mol−1)	緩和 遷移	緩和 波長	緩和電磁領域
X1Σ+ g	0	–	–	–
a3Π u	8.5	a3Π u→X1Σ+ g	14.0 μm	長波長赤外
b3Σ− g	77.0	b3Σ− g→a3Π u	1.7 μm	短波長赤外
A1Π u	100.4	A1Π u→X1Σ+ g A1Π u→b3Σ− g	1.2 μm 5.1 μm	近赤外 中波長赤外
B1Σ+ g	?	B1Σ+ g→A1Π u B1Σ+ g→a3Π u	? ?	? ?
c3Σ+ u	159.3	c3Σ+ u→b3Σ− g c3Σ+ u→X1Σ+ g c3Σ+ u→B1Σ+ g	1.5 μm 751.0 nm ?	短波長赤外 近赤外 ?
d3Π g	239.5	d3Π g→a3Π u d3Π g→c3Σ+ u d3Π g→A1Π u	518.0 nm 1.5 μm 860.0 nm	緑 短波長赤外 近赤外
C1Π g	409.9	C1Π g→A1Π u C1Π g→a3Π u C1Π g→c3Σ+ u	386.6 nm 298.0 nm 477.4 nm	紫 中紫外 青

原子価結合法は、炭素がオクテット則を満たす唯一の方法は四重結合の形成であると予測する。しかし、分子軌道法は、σ結合中の2組の電子対（1つは結合性、1つは非結合性）と縮退したπ結合中の2組の電子対が軌道を形成することを示す。これを合わせると結合次数は2となり、2つの炭素原子の間に二重結合を持つC₂分子が存在することを意味する^[5]。分子軌道ダイアグラムにおいて二原子炭素が、σ結合を形成せず2つのπ結合を持つことは驚くべきことである。ある分析では、代わりに四重結合が存在することが示唆されたが^[6]、その解釈については論争が起こった^[7]。結局、宮本らにより、常温下では四重結合であることが明らかになり、従来の実験結果は励起状態にあることが原因であると示された^[2][3]。

CASSCF（完全活性空間自己無撞着場）計算は、分子軌道理論に基づいた四重結合も合理的であることを示している^[5]。

希薄な彗星の光は、主に二原子炭素からの放射に由来する。可視光スペクトルの中に二原子炭素のいくつかの線が存在し、スワンバンドを形成する^[8]。

• 凝集エネルギー (eV): 6.32
• 結合長 (Å): 1.24
• 振動モード (cm^-1): 1855

三重項状態では、一重項状態よりも結合長が長くなる。