座標時
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相対性理論では、言外の観測者に対して相対的な時空座標系によって結果を表現するのが便利である。多くの（ただし全てではない）座標系では、事象は1つの時間座標と3つの空間座標で指定される。時間座標によって特定される時間は、固有時と区別するために座標時（ざひょうじ、英語: coordinate time）と呼ばれる。
特殊相対性理論において慣性系の特殊な場合では、慣習的に、事象の座標時は、事象と同じ位置にある時計によって測定された固有時と同じであり、観測者に対して相対的に静止しており、アインシュタイン同期により観測者の時計に同期している。
座標時の概念の完全な説明は、固有時と時計の同期との関係から生じる。古典力学と古典的な時空間に固有の仮定の多くを取り除かなければならないため、同期は、同時性の関連概念とともに、一般相対性理論の枠組みにおいて慎重な定義を受けなければならない。時計の同期手順（アインシュタイン同期）はアインシュタインによって定義され、これは同時性の限定された概念を生じさせる[1]。
2つの事象は、選択した座標時が両方とも同じ値である場合かつその場合にのみ、選択された参照系において「同時である」と言う[2]。この条件において、別の参照系から見ると同時ではないという可能性もある[1]。
しかし、座標時は、参照系を名目上規定する場所に位置する時計によって測定することはできない。例えば、太陽系の重心にある時計は重心参照系の座標時を測定せず、地球の中心にある時計は地心座標系の座標時を計測しない[3]。
数学
非慣性系および一般相対性理論の場合、座標系はより自由に選択することができる。空間座標が一定である時計の場合、固有時 τ （ギリシャ文字の小文字のタウ）と座標時 t （ラテン文字の小文字のティー）との間の関係、すなわち時間の遅れの割合は、以下で与えられる。
ここで、 g00 は計量テンソルの成分であり、これは重力による時間の遅れを（第0成分が時間的であるという慣例の元で）組み込んでいる。
1/c2 の項によって修正された別の定式化は、力学におけるより容易に認識可能な量の観点から、固有時と座標時との間の関係を与える[4]。
ここで、
は、時計からの距離 ri に基づく、近傍の質量による重力ポテンシャルの合計である。この項 GMi/ri の和は、（任意の潮位ポテンシャルを考慮した）ニュートンの重力ポテンシャルの和として概算され、重力ポテンシャルの正の天文記号の慣例を用いて表される。
また、 c は光速度、 v は、次式で定義される（選択された参照系の座標における）時計の速度である。
ここで、dx, dy, dz, dtc は、3つの直交する空間座標 x, y, z および選択された参照系内の時計の位置の座標時 tc におけるわずかな増分である。
式2は、固有時と座標時との間の関係、すなわち時間の遅れを表す基本的でよく引用される微分方程式である。シュワルツシルト計量から出発して、さらなる参照源を用いた導出は、重力と運動による時間の遅れにより与えられる。
測定
座標時は測定することができないが、式2に示されている時間の遅れの関係（またはその代替あるいは洗練された形式）を用いて、実際の時計による（固有時の）読み取り値からのみ計算される。
説明のために、時計の固有時が座標時と一致する仮想の観測者と軌道を考える。そのような観測者と時計は、選択された参照系に対して静止しており（式2において v = 0）、かつ、重力的な質量から無限の距離に離れている（式2において U = 0）と考える必要がある[5]。座標時は参照系内のどこでも定義されているので、そのような説明でさえ限られた使用であるが、それを説明するために選択された仮想の観測者と時計は軌道の選択肢が限られている。
